Электронный учебник по физике

 

Магнитный момент

Коэффициент пропорциональности между магнитным моментом и моментом импульса называется гиромагнитным отношением

.

  Взаимодействие  имеет, очевидно, классический аналог, следующий из классической функции Гамильтона частицы. В общем случае протяженной заряженной системы, характеризуемой плотностью электрического тока , энергия ее взаимодействия с постоянным магнитным полем () в рамках классической электродинамики имеет вид (см. первую часть курса): Рассмотрим подробнее атом водорода

.

Здесь магнитный момент системы

.

Для системы точечных заряженных частиц имеем плотность тока в виде

,

и магнитный момент

.

В случае, когда все частицы имеют одинаковое отношение заряда к массе, , получим пропорциональность магнитного и орбитального моментов:

.

  Вычислим магнитный момент  равномерно заряженного по объему шарика радиуса , вращающегося с постоянной угловой скоростью  вокруг диаметра. Имеем для плотности заряда и тока

где - полный заряд шарика. Очевидно, что магнитный момент . Тогда получаем

.

При этом магнитный момент пропорционален собственному моменту импульса   (в системе, где центр шарика массы  покоится):

.

Тепловое излучение. Это испускание электромагнитных волн за счет внутренней энергии тел. Остальные излучения (свечения) за счет любого вида энергии, кроме внутренней (тепловой), называется люминесценцией. Химилюминесценция, электролюминесценция, катодолюминесценция, фотолюминесценция. Тепловое излучение происходит при любой температуре. При невысоких температурах излучаются лишь инфракрасные волны.

Физика, математика лекции учебники курсовые студенту и школьнику