Элементарные излучатели.
Элементарный электрический излучатель.
Под ЭЭИ подразумевают линейный проводник с переменным электрическим током, длина которого <<l (диаметр << длины). ЭЭИ предназначен для возбуждения электромагнитного поля в свободном пространстве.
Учитывая, что длина ЭЭИ << l его можно рассматривать как гипотетический изотропный излучатель. Основные уравнения электродинамики. В электродинамике часто пользуются понятием точечного заряда. Под ним будем понимать заряженные тела, размеры которых значительно меньше расстояния между телами. В тех случаях, когда заряженные тела нельзя считать точечными для описания распределения зарядов вводят понятие объемной плотности электрического заряда в точке
Для вычисления поля в т. Р, далеко от ЭЭИ, можно воспользоваться принципом суперпозиции. Для этого ЭЭИ можно разбить на элементарные излучатели, каждый из которых можно рассматривать как точечный излучатель.
Поле, возбуждаемое
в каждом из фрагментов, будет отличаться по фазе вследствии геометрической разности
хода. Эта разность будет максимальна для фрагментов расположенных на краях ЭЭИ.
Из рисунка видно, что максимальная разность хода будет: 
максимальная разность фаз 
По определению 
Таким образом, видно, что Dj
будет мало при любом a. Т. е. это свойство,
которое является основным свойством точечного излучателя, позволяет ЭЭИ также
рассматривать в качестве точечного.
Векторный электрический потенциал для ЭЭИ
, 
Общее решение 
1
В силу пространственной симметрии поставленной задачи естественно выбрать сферическую систему координат. ЭЭИ разместим в центре. Нужно вычислить, используя (1), поле векторного электрического потенциала, создаваемого ЭЭИ в любой точке пространства.
В это соотношение входит радиус вектор
R (от точки на поверхности ЭЭИ до точки наблюдения Р). Т. к. 
мало, таким образом, радиус вектор можно считать величиной
постоянной и равной r, т. е. радиальной координате до точки наблюдения.
Таким образом:
2
В 2 интегрирование осуществляется по объему, занимаемому ЭЭИ.
На первый взгляд интеграл в (2) должен вызывать логические
трудности т. к. интегрирование осуществляется по исчезающе малому объему. Это
преодолевают так: анализируют размерность
. Учитывая, что в ЭЭИ амплитуду тока можно считать практически
равномерной, а интегрирование по объему вырождается в интегрирование по длине,
размерность интеграла соблюдается, если он равен:
3
Таким образом, векторный электрический потенциал будет:
4
Полученный векторный электрический потенциал совпадает по направлению с током протекающим по ЭЭИ. Разложим векторный электрический потенциал по координатам сферической системой
5
6
Т. к. 
, то 
7
Составляющие электромагнитного поля Внешняя электродинамическая задача. Задача считается, когда по полю векторного электрического потенциала определяют соответствующие электромагнитные составляющие поля
Понятие о магнитном токе Бесконечно тонкая пластина, по которой протекает электрический ток. В близости он нее магнитные линии повторяют контуры проводника. При удалении от нее они постепенно превращаются в окружность.
Основные теоремы электродинамики Принцип предельного поглощения и условия излучения на бесконечность Рассмотрели при формулировании условия единственности решения внешних задач электродинамики (уравнений Максвелла). Лемма Лоренца